“.”

　　又过了一会儿。

　　徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。

　　毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。

　　于是很快。

　　徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。

　　在于敏给出的参数中。

　　ma指的便是马赫数、

　　aoa是攻角、

　　rec则是

　　临界雷诺数。

　　其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。

　　当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。

　　这个过程不仅与流速v有关。

　　而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。

　　最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ。

　　后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。

　　流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

　　也就是

　　流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

　　相反。

　　倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

　　接着很快。

　　徐云便将这几个参数代入了方程里。

　　“ma0.729aoa=2.92°rec=6.5x106”

　　“那么自由来流参数就是288.15”

　　“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61”

　　“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632”

　　“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”

　　写到这里。

　　徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。

　　钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。

　　这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。

　　接着很快。

　　徐云便在文件上找到了ma=0.7的对应l0数值。

　　其赫然便是

　　0.229！

　　毫无疑问。

　　于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。

　　徐云：

　　“.”

　　白活了.jpg。

　　随后在接下来的时间里。

　　徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：

　　“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率.”

　　“不用算了，17.63%，韩立同志你验算一下吧。”

　　“.大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的

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